химический каталог




Карбонильное железо

Автор В.Л.Волков, В.Г.Сыркин, И.С.Толмасский

яются возможность изменения намагничивающего тока в пределах от 1 до ...... 100 ма и высокая точность

Рис. 81. Принципиальная схема уста- ПОДДерЖаНИЯ ИЗМерИТеЛЬ-новки УВИМ-1 с мостом взаимной ин- й „оптото дуктивности нои ЧаСТОТЫ.

4 4

~1 3.,

l1

1*

_^—

202

я

я ч о

КЗ

Н

.S-5

?3

оо о

ОС

о"

V/

о о о

I I I

о о со

о

00

о

V/

о

о со

о о со

00 00

о

V/

о о

о

7

о

о о о

о о о

S х

Для моста взаимной индуктивности УВИМ-1 (см. рис. 81), предназначенного для работы при частотах до 50 кгц, основными элементами являются высокого класса точности магазины емкости Сг и С3 и активные сопротивления Го и г3, работающие при силе тока до 100 ма. В этом случае требования к источнику питания остаются теми же.

По измеренному резонансным методом значению индуктивности подсчитывают магнитную проницаемость:

4SW*

где — индуктивность с учетом поправки на собственную емкость образца, гн; Dcp — средний диаметр сердечника, м. Влияние собственной емкости учитывается формулой

Lx = Lx([-^LxCk) гн, '

где Lx — измеренное значение индуктивности, гн; Ck — собственная емкость образца, ф. Собственная емкость образцов, проницаемость которых от частоты не зависит, определяется путем изменения индуктивности при двух частотах и одной и той же силе тока в образце и рассчитывается по формуле

Г — ^2 ^х 7h bk~ L2Z.X(°>S-<¦>!)

где Lx и L2 — индуктивности, гн, измеренные соответственно при круговых частотах (яг и ы2, гц. Тангенс угла магнитных потерь при соответствующих значениях частоты и напряженности поля определяют после измерения сопротивления потерь и индуктивности на мостовой схеме по формуле

. "v Rx — ^обм

=^ГЦ~-... L'x '

где Rx — сопротивление потерь в сердечнике, ом; R'K — сопротивление потерь катушки, ом; ^бы _ активное сопротивление обмотки, измеренное

на постоянном токе, ом. С учетом собственной емкости R'x подсчитываете я по формуле

R'K = Rx{\-2^LxCk) = RX{\~2A) ом,

где Rx — сопротивление образца, измеренное на заданной частоте, ом.

204

Для определения относительной добротности и эффективной проницаемости магнитодиэлектрических сердечников соответствующей формы можно воспользоваться резонансным методом.

В качестве измерительного прибора служит измеритель добротности (куметр), с помощью которого можно измерять требуемые характеристики в широком диапазоне частот.

После подключения образца к зажимам 7,х куметра устанавливают нужную частоту и регулированием емкости резонансного контура добиваются максимального отклонения указателя шкалы добротности, что соответствует моменту резонанса.

Индуктивность подсчитывают по формуле

* (2я/)2С сп'

где С — резонансная емкость куметра, ф.

Значение магнитной проницаемости определяют с помощью выражения, приведенного ранее.

При частотах до 300 кгц поправка к индуктивности на собственную емкость образца не превышает 1%, а при частоте 1 Мгц она составляет около 10%. Собственную емкость определяют с помощью диэлектрического образца — заменителя во избежание ошибки, которая может быть вызвана частотной зависимостью проницаемости.

Для определения эффективной проницаемости производят на заданной частоте два измерения резонансной емкости: измерительной катушки с сердечником Сс и без него Ск. Подсчет эффективной проницаемости производится по формуле

и

Тангенс угла магнитных потерь определяют по формуле

1„ > 1 ^обм

где Q _ добротность образца, отсчитываемая по шкале куметра;

Ro6m — сопротивление обмотки, ом; L'x — индуктивность катушки, гн.

205

Для определения относительной добротности сердечника Q0TH соответствующей формы производят измерения добротности катушки с сердечником Qc и без него QK.

Подсчет относительной добротности осуществляют по формуле

О —Яе.

Погрешность определения tgb^ и Q0TH зависит от погрешности измерения добротности и резонансной емкости куметра.

Определение коэффициентов потерь на гистерезис, частотных и дополнительных потерь в диапазоне частот от 10 кгц до 1 Мгц

Для определения коэффициентов потерь берут линейный участок зависимости tg6^ от частоты и напряженности поля.

Коэффициент потерь на гистерезис определяют путем измерения tg6^ при постоянной частоте и двух значениях напряженности поля НпЛ и Ят2 и подсчитывают по формуле

К- м,а,

где tg6(x2 и tg6(Xi— тангенсы угла потерь соответственно при напряженностях Нт2 и Нт1. Для определения коэффициента частотных потерь производят измерения tg6^ при постоянном значении напряженности поля Нт и двух значениях частоты. Подсчет бч осуществляется по формуле

где tg6^24 и tg6pj4 — тангенсы угла потерь при частотах h и fi-

Для повышения точности определения оч измерения следует производить при частотах Д и /3, значительно отличающихся друг от друга, и учитывать влияние собственной емкости при подсчете величины напряженности поля Нт.

206

Коэффициент дополнительных потерь определяют измерением тангенса угла магнитных потерь при частоте / и напряженности поля Ят и с учетом полученных значений для бг и бч подсчитывают по формуле

К = *g5и — (tg5г + tgК) = tg% -Кнп-ьч f.

Определение начальной (относительной) магнитной проницаемости и тангенса угла - магнитных потерь в диапазоне частот от 1 до 100 Мгц

Определение электромагнитных параметров магнитных материалов на образцах с применением обмотки для частот более 1 Мгц представляет большую трудность, вызванную погрешностями, вносимыми обмоткой.

Новосибирским государственным институтом мер и измерительных приборов предложен ряд методов, позволяющих определять tg6^ и цнв диапазоне частот от 1 до 100 Мгц без применения обмотки при измерениях и исключающих погрешности [157, 158].

В основу этих методов положено определение полного сопротивления намагничивающего элемента измерительной схемы. Испытуемый материал, помещенный в магнитное поле, вносит определенное изменение величины реактивной и активной составляющих полного сопротивления, по которому можно судить о параметрах магнитного материала.

Измерения

страница 51
< К СПИСКУ КНИГ > 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65

Скачать книгу "Карбонильное железо" (2.52Mb)


[каталог]  [статьи]  [доска объявлений]  [прайс-листы]  [форум]  [обратная связь]

 

 

Реклама
купить сковороду с двумя отделениями
матрас в кровать 80 на 160 купить
нанономера
стол толедо купить в москве 90 60

Рекомендуемые книги

Введение в химию окружающей среды.

Книга известных английских ученых раскрывает основные принципы химии окружающей среды и их действие в локальных и глобальных масштабах. Важный аспект книги заключается в раскрытии механизма действия природных геохимических процессов в разных масштабах времени и влияния на них человеческой деятельности. Показываются химический состав, происхождение и эволюция земной коры, океанов и атмосферы. Детально рассматриваются процессы выветривания и их влияние на химический состав осадочных образований, почв и поверхностных вод на континентах. Для студентов и преподавателей факультетов биологии, географии и химии университетов и преподавателей средних школ, а также для широкого круга читателей.

Химия и технология редких и рассеянных элементов.

Книга представляет собой учебное пособие по специальным курсам для студентов химико-технологических вузов. В первой части изложены основы химии и технологии лития, рубидия, цезия, бериллия, галлия, индия, таллия. Во второй части книги изложены основы химии и технологии скандия, натрия, лантана, лантаноидов, германия, титана, циркония, гафния. В третьей части книги изложены основы химии и технологии ванадия, ниобия, тантала, селена, теллура, молибдена, вольфрама, рения. Наибольшее внимание уделено свойствам соединений элементов, имеющих значение в технологии. В технологии каждого элемента описаны важнейшие области применения, характеристика рудного сырья и его обогащение, получение соединений из концентратов и отходов производства, современные методы разделения и очистки элементов. Пособие составлено по материалам, опубликованным из советской и зарубежной печати по 1972 год включительно.

 

 



Рейтинг@Mail.ru Rambler's Top100

Copyright © 2001-2012
(27.05.2017)