химический каталог




Карбонильное железо

Автор В.Л.Волков, В.Г.Сыркин, И.С.Толмасский

максимума: v.d = \\mAI/AH = dI/dH;

АН-»0;

Нф 0.

Для этой области характерно ступенчатое изменение намагниченности (скачки Баркгаузена) и запаздывание во времени изменения намагниченности А/ по отношению к изменению напряженности поля АН (магнитная вязкость) [126].

Для области приближения к насыщению изменение намагниченности выражается, как установил С. В. Вон-совский, следующим законом [127]:

/ = /5 (1 - aJH - а2/Н2 - as/Hs -...) + /п,

где 7S — намагниченность насыщения; /п — намагниченность парапроцесса; ai> я2, а3... — постоянные.

В области парапроцессов, где процессы смещения и вращения завершены, ничтожно малые приращения намагниченности обусловлены непосредственно увеличением магнитного момента под действием поля. Восприимчивость парапроцесса составляет сотые доли единицы и может быть выражена формулой

Петля гистерезиса в слабых полях

Учитывая, что карбонильное железо является магнит-номягким материалом, рассмотрим аналитическое выражение петли гистерезиса для двух первых областей начальной кривой намагничивания.

169

Рис. 69. Теоретические кривые Релея для гистерезиса при низких индукциях:

~Ш~ ПрИ Н = "т^ + ™т- 2 ~ -Ж-при Я = Ят(дн1 + vHm);3 -— при Н -= Ят^н1

При намагничивании в слабых полях справедливо аналитическое выражение петли гистерезиса, выведенное Релеем [128, 129]:

i-l = rlHi + v^ или В = \\н1Н + чН2,

где ц.н1 — действительная часть комплексной начальной магнитной проницаемости. Восходящая и нисходящая ветви петли гистерезиса представляют собой параболы (рис. 69):

В = цЯ+ (Н^-Н2)

или

В = (ц.н1 + vWm) Н±-±-(Нат-Н2), где Нт — максимальная напряженность магнитного поля.

170

Если для основной кривой намагничивания тангенс угла наклона равен:

3}7 = Цн1 + 2ч//;

то для восходящей ветви:

сРВ _

С помощью приведенных формул можно определить коэрцитивную силу и остаточную индукцию ферромагнетика:

не = у н*т+р** -~;

tfr= 2 •

Физическая сущность коэрцитивной силы, остаточной индукции и рассмотренных выше скачков Баркгаузена раскрывается в монографии Харнвелла, значительно переработанной К. М. Поливановым [130].

Основная кривая намагничивания

и петля гистерезиса магнитодиэлектрика

в слабых полях

В магнитодиэлектрике на основе карбонильного железа частицы изолированы друг от друга диэлектриком. При воздействии поля такая структура материала обусловливает явление магнитной поляризации частиц ферромагнетика [131]. В результате поляризации действующее поле уменьшается на величину, пропорциональную размагничивающему фактору, т. е.

где #. — напряженность действующего на частицу поля; Не — напряженность внешнего поля, действующего на магнитодиэлектрик;

171

/—намагниченность; N— размагничивающий фактор,зависящий от формы тела.

Приняв, что -j^ = g, получим

Hi = H~g{B~Hi).

Для шара, форма которого характерна для частиц карбонильного железа, размагничивающий

фактор Лг =-j-.

Благодаря явлению магнитной поляризации кривые намагничивания магнитодиэлектрика, как это видно из рис. 70, отличаются от кривых намагничивания монолитных сердечников большей пологостью и меньшей величиной остаточной индукции, что чрезвычайно важно с точки зрения стабильной работы сердечников, подвергающихся воздействию магнитных полей различной интенсивности.

Коэрцитивная сила магнитодиэлектрика Н.с с фер-рочастицами диаметром <1 мкм зависит от концентрации ферромагнитной основы [132]. Если частицы имеют диаметр больше 1 мкм, то

Я.с= Нс,

т. е. коэрцитивная сила ферромагнетика равна коэрцитивной силе магнитодиэлектрика, так как эта величина не связана с размагничивающим фактором и наличием немагнитных зазоров.

Магнитный момент магнитодиэлектрика M.s при насыщении может быть выражен через намагниченность /.s и объем V по формуле

M.S = ISVP = I.SV,

где /5 — магнитный момент единицы объема исходного ферромагнетика; Р — концентрация ферромагнетика.

/.,= /sP,

Рис. 70. Петля гистерезиса магнитодиэлектрика (/) по сравнению с петлей гистерезиса основного ферромагнетика (//) при одинаковых напряженностях поля в релеевской области

172

Рис. 71. Ход ветвей петли гистерезиса и начальной кривой намагничивания для магнитодиэлектрика: В5 — индукция насыщения; Иs — напряженность, соответствующая индукции насыщения

т. е. намагниченность насыщения магнитодиэлектрика линейно зависит от концентрации ферромагнетика. Из рис. 71 нетрудно увидеть, что обе ветви петли гистерезиса во втором и четвертом квадрантах можно рассматривать как две параллельные прямые, направленные под углом к начальной части кривой намагничивания. В таком случае

tgP = P-Hl.

где р.н1 — начальная проницаемость магнитодиэлектрика;

" .с

I

откуда остаточная индукция магнитодиэлектрика B.r = \!pH.cii.Hl.

Л. И. Рабкин [131] утверждает, что \|з растет с увеличением р.н1 и колеблется в довольно больших пределах — от 1,02 до 2,00.

Величину начальной проницаемости магнитодиэлектрика, а по ней и рн вещества ферромагнетика можно определить не только графическим путем, но и аналитическим методом. Для этого рассмотрим формулы по определению р.н1 магнитодиэлектрических сердечников, выведенные рядом исследователей.

2 Аналитическое выражение магнитной

проницаемости и потерь магнитодиэлектриков на основе карбонильного железа

Анализ формул по определению

начальной проницаемости магнитодиэлектриков

Для определения начальной проницаемости магнито-диэлектрика аналитическим методом наиболее распространены формулы Оллендорфа, Лихтенеккера и Кондор-ского [124, 133]. Вывод этих формул основывается на установлении зависимости между магнитной восприимчивостью ферромагнитной основы и магнитной восприимчивостью магнитодиэлектрика / . Необходимо учесть также не только размагничивающее поле формы, но и все другие составляющие поля Нр действующие на частицу. Общее выражение напряженности действующего поля с учетом влияния ближних и дальних частиц дается в следующем виде [134]:

где Яд = KI, — слагающая, определяемая влиянием дальних частиц; H6 = ZI —слагающая, опред

страница 43
< К СПИСКУ КНИГ > 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65

Скачать книгу "Карбонильное железо" (2.52Mb)


[каталог]  [статьи]  [доска объявлений]  [прайс-листы]  [форум]  [обратная связь]

 

 

Реклама
компьютерные курсы excel jykfqy
отопилите на дизтоплеве
дизайнерские курсы в москве обучение
вильямс билеты

Рекомендуемые книги

Введение в химию окружающей среды.

Книга известных английских ученых раскрывает основные принципы химии окружающей среды и их действие в локальных и глобальных масштабах. Важный аспект книги заключается в раскрытии механизма действия природных геохимических процессов в разных масштабах времени и влияния на них человеческой деятельности. Показываются химический состав, происхождение и эволюция земной коры, океанов и атмосферы. Детально рассматриваются процессы выветривания и их влияние на химический состав осадочных образований, почв и поверхностных вод на континентах. Для студентов и преподавателей факультетов биологии, географии и химии университетов и преподавателей средних школ, а также для широкого круга читателей.

Химия и технология редких и рассеянных элементов.

Книга представляет собой учебное пособие по специальным курсам для студентов химико-технологических вузов. В первой части изложены основы химии и технологии лития, рубидия, цезия, бериллия, галлия, индия, таллия. Во второй части книги изложены основы химии и технологии скандия, натрия, лантана, лантаноидов, германия, титана, циркония, гафния. В третьей части книги изложены основы химии и технологии ванадия, ниобия, тантала, селена, теллура, молибдена, вольфрама, рения. Наибольшее внимание уделено свойствам соединений элементов, имеющих значение в технологии. В технологии каждого элемента описаны важнейшие области применения, характеристика рудного сырья и его обогащение, получение соединений из концентратов и отходов производства, современные методы разделения и очистки элементов. Пособие составлено по материалам, опубликованным из советской и зарубежной печати по 1972 год включительно.

 

 



Рейтинг@Mail.ru Rambler's Top100

Copyright © 2001-2012
(07.12.2016)