![]() |
|
|
Физические методы исследования в химиипервых на ось молекулы формулой 2 = А + ЯЯ, (VI.8) где Л~[Л1^|—абсолютное значение проекции суммарного орбитального момента, а 2™ — проекция суммарного спинового момента (подробнее см. учебник «Физические методы исследования в химии. Структурные методы и оптическая спектроскопия»). У линейных молекул при Л=1 и 2^=72 имеем два состояния: яз/2 и т/2, т. е. происходит расщепление сигнала в результате спин-орбитальной связи на 2 компонента (рис. VI.5). Для нелинейных молекул типа симметричного волчка (при наличии поворотной оси симметрии Сп порядка л^З) сигналы могут расщепляться только при ионизации удалением электрона с вырожденных МО (двукратно — е и трехкратно f). Так, например, в ряду молекул RI при R = H, СНз, С(СН3)з, SiH3 наблюдается расщепление сигнала, соответственно, на 0,66; 0,63; 0,56 и 0,55 эВ, причем в случае групп R=^H сигнал относится к делокализованной несвязы-вающей орбитали неподеленной пары иода, частично являющейся также дважды вырожденной е-орбиталью групп R=^H. При ионизации молекулы, находящейся в вырожденном электронном состоянии, ион также остается в вырожденном состоянии. Спонтанное снятие этого вырождения происходит в результате эффекта Яна — Теллера. Так, например, при образовании иона СН4+ удалением электрона в СН4 с одной из трижды вырожденных орбиталей /г вместо одного пика наблюдается три максимума, а при плохом разрешении — широкая полоса. Ян-тел-леровское возмущение дважды вырожденного состояния приводит к появлению двух максиму-j мов, частью не разрешенных! т. е. также к уширению полосы. Аналогичное возмущение дл^ двухатомных молекул называют эффектом Реннера — Теллера. В связи с крайней неустойчивостью атомов в фотоионизирован-ном состоянии возникает сателлитная структура рентгеноэлектрон-ных спектров. Когда удаляется электрон внутренней оболочки, происходит сильное и внезапное возмущение всей системы с возбуждением и даже эмиссией вторичных электронов. При этом возможны два случая. В первом (shake up) процесс возбуждения приводит к появлению в спектрах основных уровней сателлитных пиков с меньшей ?Кин (большей ЯСв) по сравнению с основными. Второй процесс (shake off) приводит к возбуждению электронов в континуум и не дает дискретной сателлитной структуры. Кроме сателлитов shake up в спектрах могут наблюдаться дополнительные линии, обусловленные оже-переходами и потерями энергии на неупругие соударения. Интерпретация сателлитной структуры рентге-ноэлектронных спектров представляет нелегкую проблему, так как могут быть самые разные механизмы возникновения мультиплет-ности сигналов. 2.3. Колебательная структура фотоэлектронных спектров Для не очень сложных молекул так же, как в абсорбционных УФ спектрах и спектрах люминесценции, при достаточном разрешении может наблюдаться колебательная структура фотоэлектронных спектров. Имея в виду наличие у молекул (и многоатомных ионов) различных электронно-колебательно-вращательных состояний, соотношение (VI.2) для энергии связи электрона в молекуле (на какой-то молекулярной орбитали) можно переписать так: ?с8 = Av - Ект = / + Д?кол -f Д?ВР, (VI.9) где I — энергия адиабатической ионизации, представляющая энергию перехода между основными (нулевыми колебательными) состояниями исходной и ионизованной молекулы, а Д?КОл и Д?Вр — возможные при фотоиоиизации изменения колебательной и вращательной энергии. Обычно составляющую Д?Вр не рассматривают, так как вращательная структура фотоэлектронных спектров не наблюдается даже в газе (недостаточное разрешение, большие молекулярные массы). Кроме понятия"адиабатической энергии удаления электрона вводится также понятие энергии вертикальной ионизации, соответствующей электронному переходу, при котором геометрическая конфигурация (межъядерные расстояния и валентные углы) молекулярного HOIKJ неизменна по сравнению с исходной молекулой. Очевидно, что если исходная молекула находится в основном электронно-колебательном состоянии, то энергия вертикальной ионизации может быть равна или превышать энергию адиабатической ионизации, т. е. Д?кол равна нулю или положительна. Принципиально возможно и отрицательное значение ДЯКОл, если молекула ионизуется из колебательно-возбужденного состояния. Строгого правила отбора для Av колебательных переходов, как и в оптической электронной спектроскопии, в фотоэлектронных спектрах нет, и часто наблюдается хорошо развитая колебательная структура полос. Она видна, например, на рис. VI.5, где приведен фотоэлектронный спектр бромоводорода. Соответствующий более низкому значению энергии I дублет интенсивных узких пиков без колебательной структуры относится к ионизации с несвя-зывающей орбитали Вг и обусловлен спин-орбитальной связью (см. гл. VI; 2.2). Полоса при более высоких энергиях / относится к ионизации со связывающей орбитали и расстояния между пиками ее структуры соответствуют частоте валентного колебания v(H—Вг) ионизованной молекулы. В ФЭС также справедлив принцип Франка — Кондона, т. е. наиболее вероятны вертикальные переходы. У многоатомных м |
< К СПИСКУ КНИГ > 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 |
Скачать книгу "Физические методы исследования в химии" (2.22Mb) |
[каталог] [статьи] [доска объявлений] [прайс-листы] [форум] [обратная связь] |
|
Введение в химию окружающей среды. Книга известных английских ученых раскрывает основные принципы химии окружающей
среды и их действие в локальных и глобальных масштабах. Важный аспект книги
заключается в раскрытии механизма действия природных геохимических процессов в
разных масштабах времени и влияния на них человеческой деятельности.
Показываются химический состав, происхождение и эволюция земной коры, океанов и
атмосферы. Детально рассматриваются процессы выветривания и их влияние на
химический состав осадочных образований, почв и поверхностных вод на континентах.
Для студентов и преподавателей факультетов биологии, географии и химии
университетов и преподавателей средних школ, а также для широкого круга
читателей.
Химия и технология редких и рассеянных элементов. Книга представляет собой учебное пособие по специальным курсам для студентов
химико-технологических вузов. В первой части изложены основы химии и технологии
лития, рубидия, цезия, бериллия, галлия, индия, таллия. Во
второй
части книги изложены основы химии и технологии скандия, натрия, лантана,
лантаноидов, германия, титана, циркония, гафния. В
третьей части книги изложены основы химии и технологии ванадия, ниобия,
тантала, селена, теллура, молибдена, вольфрама, рения. Наибольшее внимание
уделено свойствам соединений элементов, имеющих значение в технологии. В
технологии каждого элемента описаны важнейшие области применения, характеристика
рудного сырья и его обогащение, получение соединений из концентратов и отходов
производства, современные методы разделения и очистки элементов. Пособие
составлено по материалам, опубликованным из советской и зарубежной печати по
1972 год включительно.
|
|