той группе также сплавы Си—Sn, получаемые быстрой закалкой из жидкого состояния и низкотемпературным напылением из газовой фазы '[40]. Сюда же можно отнести и сплавы Ag—Си—Ge, аморфизирующиеся при закалке из жидкого состояния в широком диапазоне составов и интересные как потенциально возможные аморфные сплавы типа Юм-Розери :[42]. Электрические свойства этих сплавов недавно подробно исследованы Мидзутани ![41]г Характерно, что у сплавов этой группы удельное электросопротивление < 100 мкОм-см, т. е. мало по сравнению со сплавами других групп. Как показано на рис. 6.27,а, температурный коэффициент сопротивления (ТКС) у сплавов этой группы может быть как положительным (электросопротивление растет с температурой), так и отрицательным [40];. Такая же тенденция наблюдается и в жидких сплавах Qu—Sn, что видно из рис. 6.27,6: при содержании олова в сплаве ~20% (ат.) ТКС становится отрицательным '[43]|. ЭлектЭлектросопротивление аморфных сплавов второй группы, в которых компонентами являются переходные металлы Fe, Со, Ni и металлоиды В, С и Р, изучено довольно систематически. Например, подробно исследованы температурные зависимости электросопротивления аморфных сплавов Fe—В i[45], Со—В [45], Fe—Р [45], Ni—Р ![46]„ Ni—Pt—Р i[47], Ni—Pd—Р [48, 49] и некоторых других. В этих же сплавах изучены и зависимости электросопротивления от химического состава. Температурная зависимость электросопротивления быстрозакаленных аморфных сплавов Fe—В, по данным Кима с сотр. [45], показана на рис. 6.29. На рис. 6.30 приведены результаты Коута [46] по измерению электросопротивления аморфных сплавов Ni—Р, полученных электролитическим осаждением. Из этих рисунков видно, что электросопротивление

росопротивление аморфных сплавов Си—Sn при содержании олова ~50% (ат.) имеет широкий максимум при температуре ~50К. Такое изменение электросопротивления наблюдается также и в аморфных сплавах Mg—Zn [44]. Так как электронные состояния в аморфных сплавах Mg—Zn могут быть описаны в приближении почти свободных электронов (см. 6.3.2), изменения электросопротивления, показанные на рис. 6.28, можно легко объяснить в рамках теории Займана, на которой мы остановимся ниже.

198 а — Fe„

аморфных сплавов второй группы имеет величину 100—200 мкОм - см; знак ТКС меняется от положительного на отрицательный, когда сопротивление превышает ~ 150 мкОм-см. Это изменение знака ТКС зависит от химического состава, а именно, когда концентра

ция металлоида составляет 24—25%, кривые температура — электросопротивление имеют широкий пик при --100 К. Кроме того, электросопротивление имеет минимум в области температур 10— 20 К, причем рост сопротивления при более низких температурах составляет всего лишь йр/р= 10_3-г-10-4.

ченности атомных конфигураций в сплавах, что является существенной особенностью металлических материалов с высоким сопротивлением. Электросопротивление аморфных сплавов, принадлежащих к третьей группе, определяется в первую очередь корреляцией Муиджи.

/ — Nb„Ni,0; 2 —NbjoNi5o; 3 - Nb,0 Nl„

СПЛАВЫ ПЕРЕХОДНЫЙ МЕТАЛЛ — ПЕРЕХОДНЫЙ МЕТАЛЛ

1 Имеется в виду остаточное сопротивление. Прим. ред.

Электросопротивление аморфных сплавов Zr—Ni [50], Zr—Со [50],, Nb-nNi [51], Rd—(Zr i[52, 53], Cu—Zr [54] и некоторых других до сих пор все еще является предметом пристального изучения. На рис. 6.31 показаны зависимости электросопротивления быстро-закаленных аморфных сплавов Nb—Ni от температуры и химического состава, полученные Нагелем i[51]'. Величина ТКС этих сплавов отрицательна во всем диапазоне аморфизирующихся составов. Для электросопротивления аморфных сплавов третьей группы характерно то, что оно всегда1 >200 мкОм-см. При этом наличие отрицательного ТКС при столь высоком сопротивлении ни в коем случае не является особенностью именно аморфных сплавов, поскольку эта закономерность часто наблюдается в кристаллических сплавах и тонких пленках. Между остаточным сопротивлением и ТКС многих аморфных и кристаллических сплавов существует взаимосвязь, аналогичная той, которая показана на рис. 6.32. Эта взаимосвязь носит название корреляции 'Муиджи [55]. Когда величина остаточного сопротивления крайне велика (~200 мкОм-см), ТКС изменяется от малых положительных до малых отрицательных значений. Корреляция Муиджи сильнее, чем влияние упорядоМацуда и Мидзутани [44] построили диаграмму (рис. 6.33), в которой сведены значения сопротивления и ТКС аморфных сплавов, входящих в группы I—3, при температурах выше температур Дебая. Видно, что при высоком сопротивлении р>200 мкОм-см ТКС<0, что, несомненно, отвечает корреляции Муиджи. Мацуда и Мидзутани выдвинули предположение, что отрицательный ТКС при низком сопротивлении р<100 мкОм-см, наблюдаемый в аморфных сплавах Ag—Си—Ge и Mg—Zn, и отрицательный ТКС, характерный для жидких двухвалентных металлов таких, как цинк, обусловливаются действием одного и того же механизма.

Изменение электросопротивления вышеупомянутых аморфных сплавов может быть разделено иа четыре температурные области: <7'<8D, QJ>