![]() |
|
|
Аморфные металлыпозитрона % в случае аморфного сплава Pd8oSi2o больше, чем в случае кристалла. Указанные различия в N(T)) и т для аморфного и кристаллического состояний сохраняются в широком интервале температур: от комнатной до 20 К. Это видно по данным, представленным на рис. 6.22 и в табл. 6.2. Все это подтверждает вывод Чена [30] о том, что в аморфных сплавах, в отличие от кристаллов, вакансии не существуют. Однако аморфное состояние характеризуется большим свободным объемом, на несколько процентов большим, чем у кристаллов. Вероятность существования вакансий в аморфном состоянии отлична от нуля, что следует из экспериментов по определению G (Г) аморфного сплава Pd8„Si2o (рис. 6.23). Рис. 6.21. Кривые угловой корреляции аннигиляции позитронов в чистом кристаллическом Pd (/), кристаллическом (2) и аморфном (3) сплаве Pd7»,«Si2o,4 [331 Полагают, что диаметры вакансий в аморфных сплавах имеют широкое непрерывное распределение и что вакансии в аморфных сплавах не такие, как в кристаллах, и поэтому как центры захвата позитронов они различаются между собой [33]: При этом все позитроны аннигилируют на вакансиях. С учетом этого сделанное Ченом [31]| вышеуказанное объяснение экспериментальных результатов, представленных на рис. 6.21 и 6.22, по меньшей мере, представляется рискованным. Недавно Танигава [34]/ провел эксперимент, в котором определил закон дисперсии времени жизни позитронов в аморфных и жидких металлах. В результате установлено, что в аморфных сплавах интенсивность захвата позитронов имеет широкое распределение, центры захвата малы , но концентрация их велика. Тем самым подтвержден вывод, сделанный Судзуки с сотр. [33]. Отсюда следует, что информацию о перераспределении электрических зарядов По сравнению с диаметром атома. Прим- ред. 195 не меняет N (q) сплава, показанного на рис. 6.24. Отсюда следует, что в аморфных металлах, характеризуемых геометрически неупорядоченными атомными конфигурациями импульс Ферми qp пренебрежительно мал. и об энергии Ферми, получаемую из кривых угловой корреляции аннигиляции позитронов, весьма трудно интерпретировать Как предполагают авторы работы [35] в случае аморфных сплавов типа металл — металл, эффект захвата позитронов вакансиями можно игнорировать — позитроны захва-. 7 - \ Рнс. 6.23. Вероятность существования вакансий в жидком (/) и аморфном (2) сплаве PdmsSiM,, [33] О Z дг,яг Рис. 6.24. Кривая угловой корреляции аннигиляции позитронов в аморфном сплаве MG7OZNSO [36] тываются и аннигилируют исключительно на объемных валентных электронах. Сиотани с сотр. [36] определили N (А) в аморфном сплаве Mg7oZn30. Так как этот сплав не имеет d-электронов, можно четко разделить вклад в N (q) электронов внутренних оболочек и электронов проводимости. Как показано на рис. 6.24, при q = qp имеет место острый параболический всплеск Л'(9). Зависимость величины (l/<7z) \DN (qz)jdqi\ от qz приведена на рис. 6.25. Эти результаты говорят о том, что электронная структура аморфного сплава Mg7oZn3o крайне близка к структуре, описываемой моделью свободных электронов. Согласно экспериментам по определению N (q), импульс Ферми составляет qF— 1,43 А-1 (0,753 произвольных единиц на рис. 6.24) для случая EJA — 2,0, а расчеты на основе модели свободных электронов дают qF=\,42 А~К Кристаллизация почти 196 6.4. ЭЛЕКТРОСОПРОТИВЛЕНИЕ 6.4.1. ОСОБЕННОСТИ ЭЛЕКТРОСОПРОТИВЛЕНИЯ АМОРФНЫХ СПЛАВОВ Электросопротивление аморфных сплавов, имеющих неупорядоченные атомные конфигурации, заметно отличается от электросопротивления кристаллических веществ, характеризующихся наличием дальнего порядка в атомной структуре. На рис. 6.26 приведена температурная зависимость типичных сплавов металл — металлоид Pd8iSii9 и NB4IYNI6O в жидком, аморфном и кристаллическом состояниях [37]. Как видно из этого рисунка, электросопротивление аморфных сплавов гораздо выше (обычно р= ЮО-нЗОО мкОм-см), чем кристаллических, причем изменение электросопротивления при переходе от жидкого к аморфному состоянию происходит непрерывно1. Кроме того, электросопротивление аморфных сплавов, в отличие от кристаллических, очень мало изменяется с температурой — температурный коэффициент электрического сопротивления (ТКС) (1/р) (dp/ d7") = 10-4-r-10-5 К - Это изменение может быть даже отрицательным. В настоящее (время известно уже довольно много работ, посвященных изучению электросопротивления аморфных сплавов. В зависимости от химического состава здесь можно выделить следующие три группы сплавов: 1) простой металл — простой металл (к этой же группе относятся также и сплавы благородных металлов); 1 Об этом можно судить, если проинтерполировать участки кривых р(Т)т отвечающих жидкому (fy и аморфному (g) состояниям. Прим. ред. 2) переходный металл — металлоид; 3) переходный металл — переходный металл (или РЗМ). Сплавы простой металл — простой металл Сплавы переходный металл — металлоид Классическими представителями аморфных сплавов этой группы являются сплавы Mg—*Zn '[38];, Са—А1 [39]. Принадлежат к э |
< К СПИСКУ КНИГ > 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 |
Скачать книгу "Аморфные металлы" (4.28Mb) |
[каталог] [статьи] [доска объявлений] [прайс-листы] [форум] [обратная связь] |
|
Введение в химию окружающей среды. Книга известных английских ученых раскрывает основные принципы химии окружающей
среды и их действие в локальных и глобальных масштабах. Важный аспект книги
заключается в раскрытии механизма действия природных геохимических процессов в
разных масштабах времени и влияния на них человеческой деятельности.
Показываются химический состав, происхождение и эволюция земной коры, океанов и
атмосферы. Детально рассматриваются процессы выветривания и их влияние на
химический состав осадочных образований, почв и поверхностных вод на континентах.
Для студентов и преподавателей факультетов биологии, географии и химии
университетов и преподавателей средних школ, а также для широкого круга
читателей.
Химия и технология редких и рассеянных элементов. Книга представляет собой учебное пособие по специальным курсам для студентов
химико-технологических вузов. В первой части изложены основы химии и технологии
лития, рубидия, цезия, бериллия, галлия, индия, таллия. Во
второй
части книги изложены основы химии и технологии скандия, натрия, лантана,
лантаноидов, германия, титана, циркония, гафния. В
третьей части книги изложены основы химии и технологии ванадия, ниобия,
тантала, селена, теллура, молибдена, вольфрама, рения. Наибольшее внимание
уделено свойствам соединений элементов, имеющих значение в технологии. В
технологии каждого элемента описаны важнейшие области применения, характеристика
рудного сырья и его обогащение, получение соединений из концентратов и отходов
производства, современные методы разделения и очистки элементов. Пособие
составлено по материалам, опубликованным из советской и зарубежной печати по
1972 год включительно.
|
|