![]() |
|
|
Аморфные металлыомов, образующих эти пары3. При высокой темпера туре вследствие диффузии, «проходящей во внешнем магнитном иоле, энергия системы диполей стремится к минимуму, в результате ] чего возникает новая анизотропная конфигурация атомных пар .1 Число анизотропных конфигураций атомных пар разных сортов ] определяется законом распределения Больцмана. С понижением ( температуры такое упорядоченное состояние все в большей мере ] фиксируется (замораживается). Таким образом возникает одноосная магнитная анизотропия с осью легкого намагничивания, совпадающей с направлением магнитного поля при термической' обработке. (5.12) Расчетами [63] показано, что предельная энергии магнитной анизотропии Еи в случае, когда кристаллическая структура в возможно большей степени переходит в упорядоченное состояние, равна Ea = ~(a/kTa) (MsT/Ms0)*(MsT /Msa)*x> (1-х") cos H, где k — постоянная Больцмана; а — постоянная квазидипольного взаимодействия атомных пар, М8т, М„та и Mso— величины намагниченности насыщения соответственно при температуре измерения, температуре отжига и при абсолютном нуле; х — объемная доля одного из компонентов бинарного сплава; 9 — упол между векторном намагниченности MsT при температуре измерения и направле-' нием магнитного поля при отжиге. Константа одноосной магнитной .анизотропии Ки равна сомножителю при cos 9. (5.13) Возможность применения равенства (5.12) к аморфным сплавам следует из сравнения расчетов с данными экспериментов. Во-первых, ось легкого намагничивания, поданным экспериментов, обычно совпадает с направлением магнитного поля при отжиге. В то же время согласно (5.12), энергия Еи становится минимальной при 6 = 6. Во-вторых, ясно, что для сплава данного состава Ки ~ l(MsT'Msa)* (MsT IMsa)*\lTa. Если теперь вернуться к рис. 5.34, где связь между экспериментально опведеленными величинами, входящими в (5.13), показана прямой линией, то можно увидеть, что и в этом случае согласие с экспериментом довольно хорошее. (5.14) В третьих, при постоянной температуре отжига связь между Ки и составом сплава должна описываться выражением Ku/UMsTlMscy (MST /«„)»] -- х> < 1 - *)». Обратившись к экспериментальным результатам, приведенным на рис. 5.36, можно отметить хорошее их совпадение с (5.14). Это теоретичеокое рассмотрение согласуется также с данными работы [92], полученными методом крутящего момента. Рис. 5.37. Модели анизотропных конфигураций атомных пар: а — кристаллические сплавы [96]; в —аморфные сплавы [91]; I — изотропные конфигурации; П — анизотропные Из вышесказанного понятно, что появление в аморфных сплавах магнитной анизотропии, наведенной магнитным полем, вобщих чертах можно довольно хорошо объяснить, исходя из представлений об анизотропии, обусловленной анизотропным распределением атомных пар. В кристаллах для образования новых атомных пар, как видно из рис. 5,37, а, необходимо, чтобы соседние атомы обменялись местами. В аморфных же металлах, как показано на рис. 5.37,6, новые анизотропные конфигурации атомных лар могут образовываться при смещении атомов относительно средних положении. Естественно предположить наличие анизотропии структуры целых групп атомов. Если в результате движения атомов (своего рода диффузии) аморфная структура сохраняется, то Ки может обратима возникать и уничтожаться, что и наблюдалось экспериментально. Таким образом, основываясь на теоретической модели Нееля — Та-нигутиотом, чтодипольное взаимодействие является движущей силой возникновения анизотропии в распределении атомных пар, можно объяснить некоторые закономерности появления в аморфных структурах магнитной анизотропии, наведенной магнитным полем, и некоторые свойства константы Ки, связанной с этой анизотропией. 5.5.4. Стабилизация доменов Теперь нужно вернуться назад к вопросу, оставшемуся невыясненным в разделе 5.5.2, а именно, почему при отжиге без приложения магнитного поля происходит ухудшение свойств магнитномягких аморфных металлов? Прежде всего необходимо подчеркнуть следующие закономерности. 1. После такого отжига на петле гистерезиса заметны значительные скачки Баркгаузена, а коэрцитивная сила при этом довольно велика (см. рис. 5.29 и 5.30). Й. При закалке в воду от температур, лежащих выше точки Кюри, скачки Баркгаузена исчезают, а коэрцитивная сила уменьшается. Другими словами, ,явления, отмеченные в п. 1, проявляются только при отжиге .ниже температуры Кюри (или при мед-ленномохлаждении после отжига выше температуры Кюри). 3. Отжиг и охлаждение в магнитном поле повышает Вт и снижает Нс. 4. Повышение Вг и понижение Яс происходит обратимо по отношению к отжигу выше или ниже температуры Кюри или же по отношению к отжигу в отсутствии или с приложением магнитного поля. Как видно, здесь много общего с тем, что мы отмечали в связи с возникновением магнитной одноосной анизотропии, наведенной отжигом в магнитном поле. Для объяснения такого поведения аморфных металлов при отжиге выдвигается предположение о закреплении границ магнитных доменов [91]. В раб |
< К СПИСКУ КНИГ > 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 |
Скачать книгу "Аморфные металлы" (4.28Mb) |
[каталог] [статьи] [доска объявлений] [прайс-листы] [форум] [обратная связь] |
|
Введение в химию окружающей среды. Книга известных английских ученых раскрывает основные принципы химии окружающей
среды и их действие в локальных и глобальных масштабах. Важный аспект книги
заключается в раскрытии механизма действия природных геохимических процессов в
разных масштабах времени и влияния на них человеческой деятельности.
Показываются химический состав, происхождение и эволюция земной коры, океанов и
атмосферы. Детально рассматриваются процессы выветривания и их влияние на
химический состав осадочных образований, почв и поверхностных вод на континентах.
Для студентов и преподавателей факультетов биологии, географии и химии
университетов и преподавателей средних школ, а также для широкого круга
читателей.
Химия и технология редких и рассеянных элементов. Книга представляет собой учебное пособие по специальным курсам для студентов
химико-технологических вузов. В первой части изложены основы химии и технологии
лития, рубидия, цезия, бериллия, галлия, индия, таллия. Во
второй
части книги изложены основы химии и технологии скандия, натрия, лантана,
лантаноидов, германия, титана, циркония, гафния. В
третьей части книги изложены основы химии и технологии ванадия, ниобия,
тантала, селена, теллура, молибдена, вольфрама, рения. Наибольшее внимание
уделено свойствам соединений элементов, имеющих значение в технологии. В
технологии каждого элемента описаны важнейшие области применения, характеристика
рудного сырья и его обогащение, получение соединений из концентратов и отходов
производства, современные методы разделения и очистки элементов. Пособие
составлено по материалам, опубликованным из советской и зарубежной печати по
1972 год включительно.
|
|