химический каталог




Аморфные металлы

Автор К.Судзуки, X.Фудзимори, К.Хасимото

омов, образующих эти пары3. При высокой темпера

туре вследствие диффузии, «проходящей во внешнем магнитном иоле, энергия системы диполей стремится к минимуму, в результате ] чего возникает новая анизотропная конфигурация атомных пар .1 Число анизотропных конфигураций атомных пар разных сортов ] определяется законом распределения Больцмана. С понижением ( температуры такое упорядоченное состояние все в большей мере ] фиксируется (замораживается). Таким образом возникает одноосная магнитная анизотропия с осью легкого намагничивания, совпадающей с направлением магнитного поля при термической' обработке.

(5.12)

Расчетами [63] показано, что предельная энергии магнитной анизотропии Еи в случае, когда кристаллическая структура в возможно большей степени переходит в упорядоченное состояние, равна

Ea = ~(a/kTa) (MsT/Ms0)*(MsT /Msa)*x> (1-х") cos H,

где k — постоянная Больцмана; а — постоянная квазидипольного взаимодействия атомных пар, М8т, М„та и Mso— величины намагниченности насыщения соответственно при температуре измерения, температуре отжига и при абсолютном нуле; х — объемная доля одного из компонентов бинарного сплава; 9 — упол между векторном намагниченности MsT при температуре измерения и направле-' нием магнитного поля при отжиге. Константа одноосной магнитной .анизотропии Ки равна сомножителю при cos 9.

(5.13)

Возможность применения равенства (5.12) к аморфным сплавам следует из сравнения расчетов с данными экспериментов. Во-первых, ось легкого намагничивания, поданным экспериментов, обычно совпадает с направлением магнитного поля при отжиге. В то же время согласно (5.12), энергия Еи становится минимальной при 6 = 6. Во-вторых, ясно, что для сплава данного состава

Ки ~ l(MsT'Msa)* (MsT IMsa)*\lTa.

Если теперь вернуться к рис. 5.34, где связь между экспериментально опведеленными величинами, входящими в (5.13), показана прямой линией, то можно увидеть, что и в этом случае согласие с экспериментом довольно хорошее.

(5.14)

В третьих, при постоянной температуре отжига связь между Ки и составом сплава должна описываться выражением

Ku/UMsTlMscy (MST /«„)»] -- х> < 1 - *)».

Обратившись к экспериментальным результатам, приведенным на

рис. 5.36, можно отметить хорошее их совпадение с (5.14). Это теоретичеокое рассмотрение согласуется также с данными работы [92], полученными методом крутящего момента.

Рис. 5.37. Модели анизотропных

конфигураций атомных пар: а — кристаллические сплавы [96]; в —аморфные сплавы [91]; I — изотропные конфигурации; П — анизотропные

Из вышесказанного понятно, что появление в аморфных сплавах магнитной анизотропии, наведенной магнитным полем, вобщих чертах можно довольно хорошо объяснить, исходя из представлений об анизотропии, обусловленной анизотропным распределением атомных пар. В кристаллах для образования новых атомных пар, как видно из рис. 5,37, а, необходимо, чтобы соседние атомы обменялись местами. В аморфных же металлах, как показано на рис. 5.37,6, новые анизотропные конфигурации атомных лар могут образовываться при смещении атомов относительно средних положении. Естественно предположить наличие анизотропии структуры целых групп атомов. Если в результате движения атомов (своего рода диффузии) аморфная структура сохраняется, то Ки может обратима возникать и уничтожаться, что и наблюдалось экспериментально. Таким образом, основываясь на теоретической модели Нееля — Та-нигутиотом, чтодипольное взаимодействие является движущей силой возникновения анизотропии в распределении атомных пар,

можно объяснить некоторые закономерности появления в аморфных структурах магнитной анизотропии, наведенной магнитным полем, и некоторые свойства константы Ки, связанной с этой анизотропией.

5.5.4. Стабилизация доменов

Теперь нужно вернуться назад к вопросу, оставшемуся невыясненным в разделе 5.5.2, а именно, почему при отжиге без приложения магнитного поля происходит ухудшение свойств магнитномягких аморфных металлов? Прежде всего необходимо подчеркнуть следующие закономерности.

1. После такого отжига на петле гистерезиса заметны значительные скачки Баркгаузена, а коэрцитивная сила при этом довольно велика (см. рис. 5.29 и 5.30).

Й. При закалке в воду от температур, лежащих выше точки Кюри, скачки Баркгаузена исчезают, а коэрцитивная сила уменьшается. Другими словами, ,явления, отмеченные в п. 1, проявляются только при отжиге .ниже температуры Кюри (или при мед-ленномохлаждении после отжига выше температуры Кюри).

3. Отжиг и охлаждение в магнитном поле повышает Вт и снижает Нс.

4. Повышение Вг и понижение Яс происходит обратимо по отношению к отжигу выше или ниже температуры Кюри или же по отношению к отжигу в отсутствии или с приложением магнитного поля.

Как видно, здесь много общего с тем, что мы отмечали в связи с возникновением магнитной одноосной анизотропии, наведенной отжигом в магнитном поле. Для объяснения такого поведения аморфных металлов при отжиге выдвигается предположение о закреплении границ магнитных доменов [91]. В раб

страница 60
< К СПИСКУ КНИГ > 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129

Скачать книгу "Аморфные металлы" (4.28Mb)


[каталог]  [статьи]  [доска объявлений]  [прайс-листы]  [форум]  [обратная связь]

 

 

Реклама
белимо r3040-bl3
фото фасадов магазинов
стулья и кресла для кухни
шумоизоляция для домашнего караоке

Рекомендуемые книги

Введение в химию окружающей среды.

Книга известных английских ученых раскрывает основные принципы химии окружающей среды и их действие в локальных и глобальных масштабах. Важный аспект книги заключается в раскрытии механизма действия природных геохимических процессов в разных масштабах времени и влияния на них человеческой деятельности. Показываются химический состав, происхождение и эволюция земной коры, океанов и атмосферы. Детально рассматриваются процессы выветривания и их влияние на химический состав осадочных образований, почв и поверхностных вод на континентах. Для студентов и преподавателей факультетов биологии, географии и химии университетов и преподавателей средних школ, а также для широкого круга читателей.

Химия и технология редких и рассеянных элементов.

Книга представляет собой учебное пособие по специальным курсам для студентов химико-технологических вузов. В первой части изложены основы химии и технологии лития, рубидия, цезия, бериллия, галлия, индия, таллия. Во второй части книги изложены основы химии и технологии скандия, натрия, лантана, лантаноидов, германия, титана, циркония, гафния. В третьей части книги изложены основы химии и технологии ванадия, ниобия, тантала, селена, теллура, молибдена, вольфрама, рения. Наибольшее внимание уделено свойствам соединений элементов, имеющих значение в технологии. В технологии каждого элемента описаны важнейшие области применения, характеристика рудного сырья и его обогащение, получение соединений из концентратов и отходов производства, современные методы разделения и очистки элементов. Пособие составлено по материалам, опубликованным из советской и зарубежной печати по 1972 год включительно.

 

 



Рейтинг@Mail.ru Rambler's Top100

Copyright © 2001-2012
(23.08.2017)