омов, образующих эти пары3. При высокой темпера

туре вследствие диффузии, «проходящей во внешнем магнитном иоле, энергия системы диполей стремится к минимуму, в результате ] чего возникает новая анизотропная конфигурация атомных пар .1 Число анизотропных конфигураций атомных пар разных сортов ] определяется законом распределения Больцмана. С понижением ( температуры такое упорядоченное состояние все в большей мере ] фиксируется (замораживается). Таким образом возникает одноосная магнитная анизотропия с осью легкого намагничивания, совпадающей с направлением магнитного поля при термической' обработке.

(5.12)

Расчетами [63] показано, что предельная энергии магнитной анизотропии Еи в случае, когда кристаллическая структура в возможно большей степени переходит в упорядоченное состояние, равна

Ea = ~(a/kTa) (MsT/Ms0)*(MsT /Msa)*x> (1-х") cos H,

где k — постоянная Больцмана; а — постоянная квазидипольного взаимодействия атомных пар, М8т, М„та и Mso— величины намагниченности насыщения соответственно при температуре измерения, температуре отжига и при абсолютном нуле; х — объемная доля одного из компонентов бинарного сплава; 9 — упол между векторном намагниченности MsT при температуре измерения и направле-' нием магнитного поля при отжиге. Константа одноосной магнитной .анизотропии Ки равна сомножителю при cos 9.

(5.13)

Возможность применения равенства (5.12) к аморфным сплавам следует из сравнения расчетов с данными экспериментов. Во-первых, ось легкого намагничивания, поданным экспериментов, обычно совпадает с направлением магнитного поля при отжиге. В то же время согласно (5.12), энергия Еи становится минимальной при 6 = 6. Во-вторых, ясно, что для сплава данного состава

Ки ~ l(MsT'Msa)* (MsT IMsa)*\lTa.

Если теперь вернуться к рис. 5.34, где связь между экспериментально опведеленными величинами, входящими в (5.13), показана прямой линией, то можно увидеть, что и в этом случае согласие с экспериментом довольно хорошее.

(5.14)

В третьих, при постоянной температуре отжига связь между Ки и составом сплава должна описываться выражением

Ku/UMsTlMscy (MST /«„)»] -- х> < 1 - *)».

Обратившись к экспериментальным результатам, приведенным на

рис. 5.36, можно отметить хорошее их совпадение с (5.14). Это теоретичеокое рассмотрение согласуется также с данными работы [92], полученными методом крутящего момента.

Рис. 5.37. Модели анизотропных

конфигураций атомных пар: а — кристаллические сплавы [96]; в —аморфные сплавы [91]; I — изотропные конфигурации; П — анизотропные

Из вышесказанного понятно, что появление в аморфных сплавах магнитной анизотропии, наведенной магнитным полем, вобщих чертах можно довольно хорошо объяснить, исходя из представлений об анизотропии, обусловленной анизотропным распределением атомных пар. В кристаллах для образования новых атомных пар, как видно из рис. 5,37, а, необходимо, чтобы соседние атомы обменялись местами. В аморфных же металлах, как показано на рис. 5.37,6, новые анизотропные конфигурации атомных лар могут образовываться при смещении атомов относительно средних положении. Естественно предположить наличие анизотропии структуры целых групп атомов. Если в результате движения атомов (своего рода диффузии) аморфная структура сохраняется, то Ки может обратима возникать и уничтожаться, что и наблюдалось экспериментально. Таким образом, основываясь на теоретической модели Нееля — Та-нигутиотом, чтодипольное взаимодействие является движущей силой возникновения анизотропии в распределении атомных пар,

можно объяснить некоторые закономерности появления в аморфных структурах магнитной анизотропии, наведенной магнитным полем, и некоторые свойства константы Ки, связанной с этой анизотропией.

5.5.4. Стабилизация доменов

Теперь нужно вернуться назад к вопросу, оставшемуся невыясненным в разделе 5.5.2, а именно, почему при отжиге без приложения магнитного поля происходит ухудшение свойств магнитномягких аморфных металлов? Прежде всего необходимо подчеркнуть следующие закономерности.

1. После такого отжига на петле гистерезиса заметны значительные скачки Баркгаузена, а коэрцитивная сила при этом довольно велика (см. рис. 5.29 и 5.30).

Й. При закалке в воду от температур, лежащих выше точки Кюри, скачки Баркгаузена исчезают, а коэрцитивная сила уменьшается. Другими словами, ,явления, отмеченные в п. 1, проявляются только при отжиге .ниже температуры Кюри (или при мед-ленномохлаждении после отжига выше температуры Кюри).

3. Отжиг и охлаждение в магнитном поле повышает Вт и снижает Нс.

4. Повышение Вг и понижение Яс происходит обратимо по отношению к отжигу выше или ниже температуры Кюри или же по отношению к отжигу в отсутствии или с приложением магнитного поля.

Как видно, здесь много общего с тем, что мы отмечали в связи с возникновением магнитной одноосной анизотропии, наведенной отжигом в магнитном поле. Для объяснения такого поведения аморфных металлов при отжиге выдвигается предположение о закреплении границ магнитных доменов [91]. В раб