химический каталог




Аморфные металлы

Автор К.Судзуки, X.Фудзимори, К.Хасимото

вая намагничивания /). Кроме того, проводится отжиг в магнитном доле, приложенном в направлении, перпендикулярном оси ленты, и также снимается кривая намагничивания вдоль оси ленты (кривая намагничивания 2). Разность между энергиями намагничивания, полученными но этим двум кривым, дает энергию наведенной магнитной анизотропии1 Еи:

Д S =j НсЦМ±-~М2), (5.9)

о

где AS— площадь, заключенная между кривыми намагничивания Mi и Mr, Ms — намагниченность насыщения; Н — напряженность магнитного поля.

5.5.3. Магнитная анизотропия, наведенная отжигом в магнитном поле

Хорошо известно, что отжиг [кристаллических магнитных материалов (или их охлаждение) в магнитном поле как в случае маг-нитномягких, так и магнитножестких материалов приближает форму петли гистерезиса к прямоугольной и поэтому является эффективным способом улучшения магнитных свойств1. Кроме того, известно также, что это происходит из-за появления наведенной магнитным полем одноосной магнитной анизотропии.

Проведены исследования этого вида магнитной анизотропии в аморфных сплавах [84, 89—92], в результате чего физическая сторона вопроса все более проясняется.

На рис. 5.32 приведены две схемы измерения энергии наведенной магнитной анизотропии в быстрозакаленных аморфных металлических лентах. Они основаны на том, что наведенная магнитная анизотропия является одноосной. Способ, показанный на рис. 5.32, о, состоит в том, что отжиг и охлаждение .проводятся в магнитном поле, совпадающем по направлению с осью ленты, после чего измеМетод, представленный на рис. 5.32,6, носит название метода крутящего момента. Диск, вырезанный из аморфной ленты, отжигается и охлаждается в магнитном поле. Измеряется крутящий момент L при повороте такого диска по направлению магнитного поля. В случае одноосной анизотропии L можно выразить как2

Z. = 2K„sin29. (5.10)

Кроме того, так как L есть производная от энергии анизотропии ?„, L(0)=d?»/de, то

Еи (в) = — Ки cos1 9. (5.11)

Величина, равная половине максимальной амплитуды Lm крутяще' В данном случае она представляет собой константу наведенной одноосной магнитной анизотропии Ки- Прим. ред.

2 в —угол между наведенной при отжиге в магнятиом поле осью легкого намагничивания и направлением вектора Мя, задаваемым внешним магнитным полем (см. рис, 5.32,6). Прим. ред.

151

150

го момента, выражаемого формулой (5.10), дает значение константы одноосной магнитной анизотропии Ки-Константа Ки представляет собой энергию, необходимую для поворота вектора намагниченности от оси наиболее легкого к оси наиболее трудного намагничивания.

В практике определения Ки аморфных ферромагнитных сплавов используются оба эти метода. В зависимости от продолжительности и температуры отжига, скорости охлаждения, химического состава сплава измерения дают значения Ки в интервале от 0,01 до 1,0 кДж/м3.

Одноосную анизотропию, характеризуемую определенным значением Ки. можно устранить нагревом до температур выше точки Кюри. Однако, если после этого провести повторную термическую обработку в магнитном поле с другим направлением, возникает новая ось легкого намагничивания и отвечающая ей одноосная анизотропия тем же значением Ки. На рис. 5.33 показано, как зависит константа одноосной магнитной анизотропии Ки от температуры отжига и его продолжительности. Основываясь на этих данных, можно заключить, что: Ки появляется только при температурах ниже точки Кюри; при высоких температурах Ки легко (т. е. за небольшое время) достигает насыщения, но при низких температурах, когда время релаксации большое, насыщения не происходит; с понижением температуры

152 значение ,Хи«, соответствующее насыщению, увеличивается [93J. Зависимость величины Кия от температуры отжига Та приведена на рис. 5.34. Видно, что появление анизотропии яри температурах ниже точки Кюри связано с термически активируемыми процессами. Причиной этого является диффузия .

Из рис. 5.35 следует, что Ки подчиняется закону Аррениуса. Здесь же приведены значения энергий активации, определенные через среднее время релаксации. Полученные значения составляют ~- 1 эВ, что довольно мало по сравнению с энергией активации возникновения анизотропии Ки в кристаллических магнитных сплавах (твердых растворах), для которых получены величины 2—3 эВ. На рис. 5.36 приведены зависимости Ки от концентрации магнитных атомов в' сплавах . Приведенные значения Ки получены либо ври изотермическом отжиге в магнитном' поле, либо при очень медленном охлаждении в магнитном поле. Видно, что Ки изменяется по кривой с максимумом, причем при х = 0 или х= 1 значения Ки малы, а максимум лежит в области составов хя»0,5.

2 —

3 —

(Ре^Со^аВц Si1;

Неель и Танигути [94, 95] предложили теоретическую модель наведения одноосной магнитной анизотропии Ки для кристаллических твердых растворов. Мы попытаемся применить эту модель к аморфным сплавам. В основе модели Нее-ля — Танигути лежат следующие предпосылки. В ферромагнитных сплавах величина квазидиполь-ного взаимодействия между парами магнитных атомов зависит от сорта ат

страница 59
< К СПИСКУ КНИГ > 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129

Скачать книгу "Аморфные металлы" (4.28Mb)


[каталог]  [статьи]  [доска объявлений]  [прайс-листы]  [форум]  [обратная связь]

 

 

Реклама
http://www.kinash.ru/etrade/goods/4310/city/Krasnodar.html
системная красная волчанка чем опасна
раствор universale plus multiaction
актуальность урологических заболеваний

Рекомендуемые книги

Введение в химию окружающей среды.

Книга известных английских ученых раскрывает основные принципы химии окружающей среды и их действие в локальных и глобальных масштабах. Важный аспект книги заключается в раскрытии механизма действия природных геохимических процессов в разных масштабах времени и влияния на них человеческой деятельности. Показываются химический состав, происхождение и эволюция земной коры, океанов и атмосферы. Детально рассматриваются процессы выветривания и их влияние на химический состав осадочных образований, почв и поверхностных вод на континентах. Для студентов и преподавателей факультетов биологии, географии и химии университетов и преподавателей средних школ, а также для широкого круга читателей.

Химия и технология редких и рассеянных элементов.

Книга представляет собой учебное пособие по специальным курсам для студентов химико-технологических вузов. В первой части изложены основы химии и технологии лития, рубидия, цезия, бериллия, галлия, индия, таллия. Во второй части книги изложены основы химии и технологии скандия, натрия, лантана, лантаноидов, германия, титана, циркония, гафния. В третьей части книги изложены основы химии и технологии ванадия, ниобия, тантала, селена, теллура, молибдена, вольфрама, рения. Наибольшее внимание уделено свойствам соединений элементов, имеющих значение в технологии. В технологии каждого элемента описаны важнейшие области применения, характеристика рудного сырья и его обогащение, получение соединений из концентратов и отходов производства, современные методы разделения и очистки элементов. Пособие составлено по материалам, опубликованным из советской и зарубежной печати по 1972 год включительно.

 

 



Рейтинг@Mail.ru Rambler's Top100

Copyright © 2001-2012
(23.09.2017)