![]() |
|
|
Радиоизотопные и рентгеноспектральные методыется испусканием вторичного характеристического излучения. Энергия отдельных линий характеристического спектра, как и в случае возбуждения его бета-частицами, определяется в соответствии с законом Мозли, однако непрерывный тормозной спектр при этом не возникает. Поток 1-й линии какой-либо <7-серии характеристического спектра определяется выражением [Л. 6] •X *Л>асс ^пад (1-31) sin sin ф где Урасс и /пая — потоки рассеянного и падающего излучения; це — заряд электрона; те — масса электрона; с—скорость света; dQ— элемент телесного угла, в котором регистрируется рассеянное излучение. 6s О ? ?(«. в) = (1-32) 1 + cos=9 ' +(1 +cos28)[l +5(1 -cos 6)] [1 +?(1 - cos 9)]3 е 24,265 , , ! = -j коэффициент, зависящий от длины волны излупад чения (Яиад в Х-единицах). С увеличением атомного номера рассеивателя увеличивается число электронов, содержащихся в единице объема рассеивателя, и, следовательно, должен увеличиваться поток рассеянного излучения. Однако из-за того, что поглощение рассеянного излучения в рассеива-геле за счет фотоэффекта пропорционально четвертой степени Z, зависимость /pacc(Z) носит более сложный характер. При малых Z поглощением рассеянного излучения за счет фотоэффекта можно пренебречь, и /расе 20 (1-33) XI sin f sin ф :|l — ехр /[_ поток возбуждающего гамма-излучения на 1 см2 поверхности плоской мишени; 5Иам—площадь мишени; 'ер—расстояние от мишени до места регистрации характеристического излучения; К7, —выход флуоресценции (отношение числа атомов, испустивших вторичный спектр серии q, к числу атомов, возбужденных первичными лучами на уровень q). Для наиболее интенсивной /(-серии значение Wq определяется полуэмпирической формулой Pi — вероятность испускания г-й линии <7-серии (2Рх=1); Ф — угол между направлением падения первичных гамма-квантов и плоскостью мишени; г)) —угол между направлением вылета характеристических гамма-квантов и плоскостью мишени; Цл1 — линейный коэффициент поглощения в мишени первичного излучения; 21 Дл1Ф — линейный коэффициент поглощения В мйшеНи первичного излучения за счет фотоэффекта; |хЛг — линейный коэффициент поглощения в мишени вторичного излучения линии i; Sq — скачок поглощения q-то уровня атомов мишени, равный относительному изменению величины йл1Ф на iy-крае поглощения; d—толщина мишени. Резонансное поглощение и рассеяние гамма-квантов (эффект Мессбауэра). Если источник гамма-квантов и среда, на которую эти гамма-кванты воздействуют, содержат один и тот же изотоп в возбужденном и не возбужденном состояниях, то имеется вероятность резонансного поглощения или рассеяния гамма-квантов. Теоретически существование резонансного взаимодействия было предсказано давно. Однако экспериментальное исследование этого явления затруднено вследствие того, что не вся энергия возбуждения уносится гамма-квантом, а часть ее передается ядру отдачи. С точки зрения измерительной техники наибольший интерес представляют присущие эффекту Мессбауэра чрезвычайно узкие резонансные линии рассеяния и поглощения. Относительная ширина этих линий описано простой экспоненциальной зависимостью [Л. 8] и происходит [Л. 7 и 8] по более сложному закону: ехр ((1-37) Здесь х — коэффициент, характеризующий относительный вклад в поток излучения гамма-квантов мессбауэровской линии; f — вероятность испускания гамма-квантов без отдачи; % — число резонансных атомов в 1 г поглощающего вещества; f—вероятность поглощения гамма-квантов резонансными атомами без отдачи; Сто — эффективное сечение резонансного поглощения гамма-квантов; 1о — модифицированная функция Бесселя первого рода нулевого порядка. 1-5. НЕЙТРОНЫ (1-35) ? cos а, достигает величины 10~12—Ю-16, обеспечивая тем самым возможность создания весьма чувствительных первичных преобразователей. При перемещении среды относительно гамма-квантов наблюдается расстройка от резонанса за счет эффекта Допплера на величину (1-36) где v — скорость перемещения среды относительно излучателя; с — скорость света; а — угол между направлением распространения гамма-квантов и вектором скорости v. Ослабление узкого пучка гамма-квантоз при наличии резонансного взаимодействия уже не может быть 22 Нейтронное излучение непосредственно в процессе радиоактивного распада не испускается. Используемые в устройствах автоматического контроля нейтронные источники основаны, как правило, на ядерной реакции типа (а, я), при которой нейтроны возникают в результате бомбардировки ядер альфа-частицами. Применяются радий-бериллиевые, полоний-бериллиевые и плуто-ний-бериллиевые источники, представляющие собой запаянную в ампулу смесь порошков соответствующего радиоактивного элемента и бериллия. В зависимости от энергии различают быстрые и медленные нейтроны. Медленными принято считать нейтроны, имеющие энергию меньше 0,02—0,05 Мэв, быстрыми— нейтроны с большей энергией. Большинство нейтронных источников излучает быстрые нейтроны. Для получения медленных нейтрон |
< К СПИСКУ КНИГ > 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 |
Скачать книгу "Радиоизотопные и рентгеноспектральные методы" (1.41Mb) |
[каталог] [статьи] [доска объявлений] [прайс-листы] [форум] [обратная связь] |
|
Введение в химию окружающей среды. Книга известных английских ученых раскрывает основные принципы химии окружающей
среды и их действие в локальных и глобальных масштабах. Важный аспект книги
заключается в раскрытии механизма действия природных геохимических процессов в
разных масштабах времени и влияния на них человеческой деятельности.
Показываются химический состав, происхождение и эволюция земной коры, океанов и
атмосферы. Детально рассматриваются процессы выветривания и их влияние на
химический состав осадочных образований, почв и поверхностных вод на континентах.
Для студентов и преподавателей факультетов биологии, географии и химии
университетов и преподавателей средних школ, а также для широкого круга
читателей.
Химия и технология редких и рассеянных элементов. Книга представляет собой учебное пособие по специальным курсам для студентов
химико-технологических вузов. В первой части изложены основы химии и технологии
лития, рубидия, цезия, бериллия, галлия, индия, таллия. Во
второй
части книги изложены основы химии и технологии скандия, натрия, лантана,
лантаноидов, германия, титана, циркония, гафния. В
третьей части книги изложены основы химии и технологии ванадия, ниобия,
тантала, селена, теллура, молибдена, вольфрама, рения. Наибольшее внимание
уделено свойствам соединений элементов, имеющих значение в технологии. В
технологии каждого элемента описаны важнейшие области применения, характеристика
рудного сырья и его обогащение, получение соединений из концентратов и отходов
производства, современные методы разделения и очистки элементов. Пособие
составлено по материалам, опубликованным из советской и зарубежной печати по
1972 год включительно.
|
|