химический каталог




Фотопроводящие окислы свинца в электронике

Автор В.А.Извозчиков, О.А.Тимофеев

(рис. 39). Однако после нескольких циклов нагревания она стабили-зируетси и в интервале ? я 350 -г- 420 К описывается формулой Писаренко для дырочного полупроводника

[мВ

12

Ч-

Q I- /I / I

/ 500 / ? 700 им *~

12 -

,8

Рис. 38. Фотопотенциал поверхности таблеток в форвакууме:

/ — красной РЬОп; 2 — РЬО ; 3 — РЬОт; 4 — РЬ00.

?? — ¦

А-\-1п

2 (2nmpkT) h?p

3,2

(27)

при постоянной А = 3 -т- 4, характерной для поляронного переноса с trip яз (2 -5- 5) т0.

В вакууме обнаруживается инверсия от р- к я-типу около 420 К. Такого же типа проводимость образец приобретает после хранения на воздухе, и ?? вычисляется вновь по формуле (27) при т„ = (0,1 ~ 0,5) т0. Последовательные циклы прогревов или откачка влажного воздуха восстанавливают р-тип.

91

Таким образом, РЬОп проявляет амфотерный квазимонополярный тип проводимости, в устойчивой области ? существования которой уровень Ферми сдвигается для дырок от 0,65 до 0,345 эВ выше потолка валентной зоны, а для электронов — от 0,90 до 0,75 эВ ниже дна проводимости. При холловской подвижности ?? я 0,08 см2/(В-с); это соответствует изменению концентрации дырок от 4-Ю11 до 2-1012 м-3. Устойчивые инверсии знака обнаруживаются в окрестностях ? ? 320 -н 330 К- В РЬОр при ? = 623 К в кислороде при давлении ниже 1,33 Па электронная концентрация, а выше—

Рис. 39. Температурные зависимости дифференциальной термо-э. д. с. (1—3, 5—6) и холловской подвижности (4) в красной РЬОп:

1,4 — после хранения на воздухе в течение 25 дней; 2 — после нескольких прогревов;

3 — после тренировки в форвакууме; 5,6,7 — расчетные кривая и области для биполярной, дырочной н электронной проводимостей соответственно

дырочная подчиняются зависимостям (п, р) = const х, где 4 + 6. Сложный характер влияния температуры, давления кислорода и паров воды на электропроводность и термо-э. д. с. в РЬОт, р, РЬ304 и РЬ02 наблюдали А. В. Памфилов и др.

В неустойчивом состоянии образца термо-э. д. с. может превышать десятки милливольт, а X. Ричель отмечает повышение ее до л 102—103 мВ, связывая это с эффектом электрон-фононного увлечения. Однако известен ряд факторов, маскирующих истинную термо-э. д. с. Это — объемные заряды и поверхностные явления, ?—?-переходы, термоэлектронная эмиссия в поры, пиронапряжения. С включением ионных процессов переноса возможен вклад в термо-э. д. с. ионной термо-э. д. с. как однородной, так и неоднородной, связанной с контактными явлениями. В этом случае в AgBr и в AgBr+0,25% CdBr наблюдались значения дифференциальной термо-э. д. с.

92

до 1190 мВ/К- Влияние всех перечисленных выше механизмов на результирующее значение ?? в окислах свинца нельзя исключить, как это следует из всего вышеизложенного. В локальных температурных точках особый вклад должны вносить пиро-э. д. с. и пиротоки.

Пиротоки. При исследовании токов ТСД фотоэлектретного состояния, кроме инверсий знака, наблюдаются максимумы, знак которых не зависит от направления поляризующего поля и которые не разрушаются термической расчисткой. Это характерно для униполярного пироэффекта. Последний, во-первых, неизбежно должен наблюдаться в поликристаллических телах при переходе их в ФЭС, как это на основе общих теоретических представлений предсказывают М. В. Фридкин и И. С. Желудев, и, во-вторых, отвечает тем точечным группам симметрии, при переходе в которые окислы РЬ включаются в класс полярных кристаллов.

Пиротоки (ПТ) исследовались квазистатическим методом на текстурирован-ных поликристаллах с преимущественной ориентацией вдоль линий тока плоскостей (001) в РЬОр, (211) в РЬОт и РЬ304. Оказалось, что эти окислы, а также красная РЬОП) являются естественно униполярными пироэлектриками со сложным спектром ПТ в монофазных слоях и единичным мощным максимумом вРЬОп (рис. 40). Пироэлектрические коэффициенты 7??, определяемые по формуле:

?пт = 7пт/(<75э)> г*е Q ~ ^ 0,03 -=- 1 К/с — скорость нагревания образца от ? = = 77 К и $э — площадь электродов,— сравнимы по значению с коэффициентами

высокоомных полупроводников ZnO, CdS, CdSe, ZnS и имеют значения: в РЬОр — 8,2· ??"11, РЬОт — 5,3· Ю-10, РЬОп — 5,5· Ю-10, РЬ304 — 7,5х Х10-10 Кл/см2.

Наблюдаемые максимумы ПТ по их структуре, зависимости от внешнего поля и температуры появления систематизируются в три группы: а) максимумы высокотемпературной области, где они при смене направления поляризации являются почти зеркальным отражением друг друга; б) дискретные максимумы РЬОт и РЬ304 — при 195, РЬОр — 160, РЬОп — 400 К; в) низко-

Рис. 40. Естественные пиротоки в текстури-рованных слоях

/ — РЬОр; 2 — РЬОт; 3 — PbQ0„; 4 — красной РЬОп

РЬ3С4;

93

температурные максимумы, которые под влиянием внешнего поля расщепляются, увеличиваются, а также могут изменять свое направление. Наиболее интересны одиночные максимумы, которые под влиянием внешнего поля лишь сдвигаются в сторону больших значений ? и не меняют своего направления, несколько уменьшаясь при смене знака

страница 39
< К СПИСКУ КНИГ > 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61

Скачать книгу "Фотопроводящие окислы свинца в электронике" (1.48Mb)


[каталог]  [статьи]  [доска объявлений]  [прайс-листы]  [форум]  [обратная связь]

 

 

Реклама
купить посуду fissler в спб
курсы слепого набора текста москва
купить кухонные принадлежности
сколько стоит пироскутор

Рекомендуемые книги

Введение в химию окружающей среды.

Книга известных английских ученых раскрывает основные принципы химии окружающей среды и их действие в локальных и глобальных масштабах. Важный аспект книги заключается в раскрытии механизма действия природных геохимических процессов в разных масштабах времени и влияния на них человеческой деятельности. Показываются химический состав, происхождение и эволюция земной коры, океанов и атмосферы. Детально рассматриваются процессы выветривания и их влияние на химический состав осадочных образований, почв и поверхностных вод на континентах. Для студентов и преподавателей факультетов биологии, географии и химии университетов и преподавателей средних школ, а также для широкого круга читателей.

Химия и технология редких и рассеянных элементов.

Книга представляет собой учебное пособие по специальным курсам для студентов химико-технологических вузов. В первой части изложены основы химии и технологии лития, рубидия, цезия, бериллия, галлия, индия, таллия. Во второй части книги изложены основы химии и технологии скандия, натрия, лантана, лантаноидов, германия, титана, циркония, гафния. В третьей части книги изложены основы химии и технологии ванадия, ниобия, тантала, селена, теллура, молибдена, вольфрама, рения. Наибольшее внимание уделено свойствам соединений элементов, имеющих значение в технологии. В технологии каждого элемента описаны важнейшие области применения, характеристика рудного сырья и его обогащение, получение соединений из концентратов и отходов производства, современные методы разделения и очистки элементов. Пособие составлено по материалам, опубликованным из советской и зарубежной печати по 1972 год включительно.

 

 



Рейтинг@Mail.ru Rambler's Top100

Copyright © 2001-2012
(09.12.2016)