![]() |
|
|
Технология полупроводникового кремниях кремния, подвергнутых НТЛ, его однородностью в исходных монокристаллах и условиями и степенью легирования существует тесная взаимосвязь [254, 257]. Проанализируем это положение. При этом примем следующие обозначения: N„ и N - разностная концентрация примеси в заданной точке кристалла до и после легирования; Щ - концентрация фосфора,,введенного легированием, в той же точке; ЛГ„ - средняя разностная концентрация примеси в исходном кристалле; Nmax, ЛГти1 - максимальная и минимальная разностные концентрации примеси в кристалле после легирования; Nlt N3 - разностные концентрации примеси в кристалле после легирования соответственно в области, где JVj, - максимальна и минимальна; а, А, у - разброс УЭС в монокристалле до и после легирования и только после НТЛ соответственно; К' = N$/Na - степень легирования. Так как легирование методом нейтронной трансмутации целесообразно применять при производстве кристаллов с уровнем УЭС > 5 ОмХ Хсм [258], можно с достаточной степенью точности считать, что разброс УЭС в' кристалле равен разбросу разностной концентрации донорной и акцепторной примесей в нем (принимая, что каждый атом Примеси дает один носитель заряда), В этом случае при монотонном изменении УЭС Д может быть определен из выражения: Д = (Nmax - Nmm)/(Nra» + + JVmin). В зависимости от характера распределения NK и N$ и величины К', Nmtx (Nmin) может соответствовать как область кристалла, где Nt имеет максимальное значение, так и область кристалла, где N имеет , минимальное значение. Поэтому А = | {N1 - N2)K^i + *У [• Для определения одновременно с Д характера распределения УЭС в кристалле после НТЛ проанализируем зависимость (43) 330 Величина В будет положительна, если характер распределения ЛГи ЛГф совпадает, и отрицательна, если он противоположен. При легировании монокристаллов п-типа с аналогичным характером распределения ЛГИ и ЛГф имеем: N1 = ЛГ0 (I + а + К" + у К"); ЛГ2 = N„(1 - а + *К'-уК'). Подставив ЛГ, и ЛГ2 в (43), получим: В = (уК" + a)/(K" + I). Аналогично можно получить выражения, определяющие В для случаев легирования исходных монокристаллов также п-типа электропроводности, но когда характер распределения ЛГИ и ЛГф противоположен (не совпадает), и исходных монокристаллов дырочного типа электропроводности, когда характер распределения ЛГИ и ЛГф совпадает или противоположен. Приведенные в табл. 10 данные могут быть использованы как для определения требований к исходному монокристаллу по величине и однородности УЭС, так и для выбора условий легирования. Как показала практика, легированию можно подвергать исходные монокристаллы, имеющие как л- или р-тип, так и смешанный тип электропроводности. В промышленных условиях оценку пригодности монокристаллов для НТЛ в заданный номинал УЭС проводят для монокристаллов: п-типа PmaxPmin А 3 0+V)Pmax-(l-V)Pinin W^'Pmin'f'-Wmin где Pmin и ртах ~ минимальное и максимальное УЭС монокристаллов, Ом - см; рйип И pmin ~ минимальное УЭС для областей монокристалла п- и р-типа электропроводности, Ом • см; у - неоднородность процесса нейтронно-трансмутационного легирования (обычно 0,05-0,07). Монокристалл считается годным для нейтронно-трансмутационного легирования, если Ря 2(5pH/100-T) ' смешанного типа где рн - номинальное УЭС после легирования, Ом • см; &ри - относительное отклонение УЭС от номинального значения после легирования, %. Приведенные выражения учитывают в том числе самые неблагоприятные ситуации распространения примеси в исходном монокристалле, т.е. когда характер распределения N„ и N$ противоположен (см. табл. 10) и получение монокристалла после НТЛ с однородным распределением УЭС затруднено. После НТЛ монокристаллы подвергают дезактивации (удалению путем химического травления с поверхности монокристалла активных веществ и продуктов распыления материала реактора). В процессе облучения кремния потоком нейтронов наряду с фосфором возникает огромное число радиационных дефектов (обычно концентрация радиационных дефектов на 2-3 порядка выше концентрации фосфора). Присутствие радиационных дефектов, как правило, нежелательно, поэтому их устраняют термической обработкой. Экспериментально установлено, что термическая обработка при 970-1170 К в течение 2-4 ч полностью устраняет радиационные нарушения структуры монокристалла и обеспечивает стабильность его электрофизических характеристик. Очень важным является поддерживать высокую стерильность процесса термической обработки, так как примесь, попавшая на поверхность, диффундирует в объем монокристалла и ухудшает его электрофизические характеристики. Наиболее стабильных результатов добиваются при проведении термической обработки в вакууме в специальных кремниевых контейнерах. Типичные отклонения УЭС для НТЛ монокристаллов по торцу < 3- 5 %. Как уже указывалось, т„„_а является одной из важных качественных характеристик монокристаллов кремния. На величину ти-я_, оказывают влияние примеси, прежде всего металлические (железо, натрий, калий, медь и др.), степень структурно |
< К СПИСКУ КНИГ > 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 |
Скачать книгу "Технология полупроводникового кремния" (4.95Mb) |
[каталог] [статьи] [доска объявлений] [прайс-листы] [форум] [обратная связь] |
|
Введение в химию окружающей среды. Книга известных английских ученых раскрывает основные принципы химии окружающей
среды и их действие в локальных и глобальных масштабах. Важный аспект книги
заключается в раскрытии механизма действия природных геохимических процессов в
разных масштабах времени и влияния на них человеческой деятельности.
Показываются химический состав, происхождение и эволюция земной коры, океанов и
атмосферы. Детально рассматриваются процессы выветривания и их влияние на
химический состав осадочных образований, почв и поверхностных вод на континентах.
Для студентов и преподавателей факультетов биологии, географии и химии
университетов и преподавателей средних школ, а также для широкого круга
читателей.
Химия и технология редких и рассеянных элементов. Книга представляет собой учебное пособие по специальным курсам для студентов
химико-технологических вузов. В первой части изложены основы химии и технологии
лития, рубидия, цезия, бериллия, галлия, индия, таллия. Во
второй
части книги изложены основы химии и технологии скандия, натрия, лантана,
лантаноидов, германия, титана, циркония, гафния. В
третьей части книги изложены основы химии и технологии ванадия, ниобия,
тантала, селена, теллура, молибдена, вольфрама, рения. Наибольшее внимание
уделено свойствам соединений элементов, имеющих значение в технологии. В
технологии каждого элемента описаны важнейшие области применения, характеристика
рудного сырья и его обогащение, получение соединений из концентратов и отходов
производства, современные методы разделения и очистки элементов. Пособие
составлено по материалам, опубликованным из советской и зарубежной печати по
1972 год включительно.
|
|