химический каталог




Расчеты аппаратов кипящего слоя

Автор А.П.Баскаков, И.П.Мухленов, Б.С.Сажин, В.Ф.Фролов и др.

/Ат) (2.28)

н в аппаратах достаточно большого сечения (F > 0,1 м2) остаются почти неизменными до скоростей, близких к скорости витания (уноса), которую можно рассчитать по соотношению [1]

Rey = Аг/( 18 + 0,6 УАг) (2.29)

Обычно стараются не работать при очень больших скоростях газа (превышающих, например, 0,5шу), поскольку это сопряжено с большим уносом частиц из аппарата. В то же время существенно, что в слое мелких частиц максимальные (достаточно высокие, а главное — стабильные) значения коэффициентов теплоотдачи удается, согласно формуле (2.28), получить лишь при больших числах псевдоожижения. Например, в слое стеклянных шариков диаметром 0,1 мм, ожижаемых холодным воздухом (Аг « 100), величина Rey равна около 4,4, a ReonT ~ 1,5, т. е. максимальный коэффициент теплоотдачи можно получить лишь при w ^ 0,34шу. С уменьшением диаметра частиц и увеличением температуры оптимальная скорость оказывается еще ближе к скорости витания.

Интенсивность теплоотдачи от пучка труб такая же, как от одиночной трубы, во всяком случае при большом расстоянии между осями s (шаге) труб (s/dT ^ 2).

В слое частиц широкого фракционного состава коэффициент теплоотдачи также удовлетворительно аппроксимируется формулой (2.27). Как показали авторы [16] в качестве определяющего эквивалентного диаметра частиц следует использовать

de = ? А,- • d, (2.30)

где Д/ — массовая доля частиц размером dt в смеси.

При скоростях, превышающих оптимальную, слой полидисперсных частиц обычно достаточно однороден по объему. При меньших скоростях наблюдается расслоение мелких и крупных частиц [17], что приводит к изменению коэффициента теплоотдачи по высоте слоя.

При ?> 800°С заметное влияние на теплообмен начинает оказывать излучение, поэтому к величине атах, рассчитанной по соотношению (2.27), следует добавить лучистую составляющую [18]

ал = 7,3<т0еметГ? (2М)

Здесь ЕМ, Бт — излучательные способности материала частиц и теплообменной поверхности; ао = 5.67 Ю-8 Вт/(м2К4) — постоянная Стефана — Больцмана; ТТ — температура поверхности, К.

2.3.3. Сопоставление экспериментальных данных с оценками по модели. Сравнение с расчетами по эмпирической формуле (2.27) (рис. 2.6, кривая 1) показывает, что в слое мелких частиц оценки по приведенной выше модели совпадают с экспериментальными результатами при размерах частиц d « 0,3 мм. Для более мелких частиц экспериментальные значения получаются ниже рассчитанных по модели. В слое крупных частиц d = 0,3 4- 1 мм на теплообмен начинает оказывать влияние усиливающийся конвективный перенос теплоты, не учтенный в модели, поэтому экспериментальные значения получаются выше расчетных.

Расчет по модели, предложенный для крупных частиц, совпадает с экспериментом не только качественно, но и количественно. Экспериментальная зависимость для тел di = 10 -г- 60 мм (кривая 1) лежит между расчетными для протяженной плоской поверхности (прямая 3) и для малой поверхности с dr = d

Рис. 2.6. Зависимость безразмерного коэффициента теплоотдачи Numax=amax d!xc между

КС и погруженным в него телом от Аг:

/—3 —для протяженного тела; 4—6 — для малого тела dT = d; 7—10—эмпирические зависимости;

/ — расчет по эмпирической формуле (2.27); 2— расчет по модели (формула (2.15)); 3—расчет по модели (формула (2.20)); 4— расчет по формуле (2.32); 5 —расчет по формуле (2.17); 6 — расчет по формуле (2.8); 7 — теплоотдача от проволоки <2Т = 0,2 мм (точка соответствует условию

dT=d) [19]; 8, 9—теплоотдача от малых тел

йт = Ы и dT = 10d, соответственно J20J; 10 —

теплоотдача от тела dT=d (в расчетах принято

Рг = 0,7) [7].

(прямая 6). Для крупных частиц

dT/d ж Ю расчет по формуле

(2.25) величины среднего коэффициента теплоотдачи а для поверхности с H/d = 10 дает пракрит 10* 10s Аг тически ' точное совпадение с

экспериментальной кривой /. 2.3.4. Теплоотдача от тел малых размеров. Прямые эксперименты по теплоотдаче от датчиков, размер которых сравним с диа- -метром частиц (dr ~ d), проводить сложно, особенно в слое мелких частиц, поэтому экспериментальных данных здесь мало. В слое очень мелких частиц (Аг-*-0 и ReKP-^0) скорости фильтрования газа ничтожны и конвективный перенос теплоты пренебрежимо мал по сравнению с теплоотдачей теплопроводностью от нагретой частицы к соседним холодным. Для его оценки можно воспользоваться данными по теплоотдаче в слоях более крупных непродуваемых частиц [21]. Экспериментальные данные и уточненные расчеты [22] в слоях неметаллических частиц дают значения Nui « 10, что хорошо совпадает с результатами оценочных расчетов по модели (2.17).

В слое крупных частиц коэффициент теплоотдачи от поверхности небольшого размера dT ~ d, равен коэффициенту межфазного теплообмена ао, и его можно рассчитать по формуле (2.8).

Для расчета теплоотдачи от частицы к слою таких же по размеру частиц dT = d в широком интервале значений Аг рекомендуется использовать интерполяционную формулу

Nu, = 10 + 0,23 (Аг Рг)'Л (2.32)

Совпадающую с (2.17) при Аг-^0 и с (2.8) при

страница 42
< К СПИСКУ КНИГ > 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150

Скачать книгу "Расчеты аппаратов кипящего слоя" (4.83Mb)


[каталог]  [статьи]  [доска объявлений]  [прайс-листы]  [форум]  [обратная связь]

 

 

Реклама
ноутбук в аренду спб
Рекомендуем фирму Ренесанс - винтовые лестницы цены - продажа, доставка, монтаж.
кресло ch 360
В магазине KNSneva.ru купить кондиционер цена - оформление в онлайн-кредит в Санкт-Петербурге.

Рекомендуемые книги

Введение в химию окружающей среды.

Книга известных английских ученых раскрывает основные принципы химии окружающей среды и их действие в локальных и глобальных масштабах. Важный аспект книги заключается в раскрытии механизма действия природных геохимических процессов в разных масштабах времени и влияния на них человеческой деятельности. Показываются химический состав, происхождение и эволюция земной коры, океанов и атмосферы. Детально рассматриваются процессы выветривания и их влияние на химический состав осадочных образований, почв и поверхностных вод на континентах. Для студентов и преподавателей факультетов биологии, географии и химии университетов и преподавателей средних школ, а также для широкого круга читателей.

Химия и технология редких и рассеянных элементов.

Книга представляет собой учебное пособие по специальным курсам для студентов химико-технологических вузов. В первой части изложены основы химии и технологии лития, рубидия, цезия, бериллия, галлия, индия, таллия. Во второй части книги изложены основы химии и технологии скандия, натрия, лантана, лантаноидов, германия, титана, циркония, гафния. В третьей части книги изложены основы химии и технологии ванадия, ниобия, тантала, селена, теллура, молибдена, вольфрама, рения. Наибольшее внимание уделено свойствам соединений элементов, имеющих значение в технологии. В технологии каждого элемента описаны важнейшие области применения, характеристика рудного сырья и его обогащение, получение соединений из концентратов и отходов производства, современные методы разделения и очистки элементов. Пособие составлено по материалам, опубликованным из советской и зарубежной печати по 1972 год включительно.

 

 



Рейтинг@Mail.ru Rambler's Top100

Copyright © 2001-2012
(09.12.2016)